Основные сведения. Магнитные свойства веществ зависят от внутренней скрытой формы движения электрических зарядов, представляющих собой элементарные круговые токи, обладающие магнитными моментами. Такими токами являются электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах.
Магнитные свойства материалов характеризуются магнитной проницаемостью. Для магнетиков она зависит от напряженности внешнего магнитного поля. Обычно магнитную проницаемость веществ сравнивают с магнитной проницаемостью вакуума. Относительная магнитная проницаемость представляет собой отношение индукции к соответствующей напряженности магнитного поля и магнитной постоянной вакуума (ц0=4л-10-7 Гн/м) : ц=В/(Яц0), где В — индукция, Тл; Н — напряженность магнитного поля, А/м.
Если производить намагничивание образца ферромагнетика во внешнем магнитном поле, а затем уменьшать напряженность поля, то индукция будет уменьшаться медленнее из-за гистерезиса (отставания). При создании поля противоположного направления образец может быть размагничен или перемагничен. При повторном изменении направления поля индукция может вернуться к исходному зна-» чению. В результате будет описана кривая, представляющая собой петлю гистерезисного цикла перемагничивания (рис. 2). Значение В при Я=0 в процессе размагничивания образца, намагниченного до насыщения Bs, называют остаточной индукцией Вт (на рис. 2 она равна отрезку ОМ или ОМ1). Для того чтобы уменьшить индукцию от значения Вг до нуля, необходимо приложить обратно направленную напряженность поля Нс (равную отрезкам ON1 или OJV), называемую коэрцитивной (задерживающей) силой.
Материалы с малой коэрцитивной силой и большой магнитной проницаемостью называют магнитно-мягкими. Они обычно обладают узкой петлей гистерезиса (рис. 2, а). Материалы с большой коэрцитивной силой и малой магнитной проницаемостью относят к магнитно-твердым. Они обладают широкой петлей гистерезиса (рис. 2, б).
Рис. 2. Гистерезисные кривые: